Есть ли здесь опытные математики, которые смогли бы решить мои проблемы тремя способами?

Йа магу тока па рускаму помащь аказать и спосабов ни нада а па матиматике йа ни очинь

да я ,,приходи буду способы показывать

На троих пробовали получается…. и промблем никаких…. Ага))

Ты про секс?

Да легко. Чужие же легче решать, чем свои ))))

Могу проблемы разделить,
Могу отнять, коли попросишь,
Могу и в степень возводить,
Коли вопросом огорошишь!...

--девушка, у меня к вам три вопроса.
--в жопу не дам....

ВОТ ПОЖАЛУЙСТА - МАТЕМАТИЧЕСКИЕ ИЗЫСКИ - РЕШАЙТЕ!! !
Тео́рия Я́нга — Ми́ллса — калибровочная теория с неабелевой калибровочной группой. Калибровочные поля в этой теории называются полями Янга — Миллса. Такие теории были предложены в 1954 году Чж. Янгом и Р. Миллсом, однако некоторое время рассматривались лишь как математические изыски, не имеющие отношения к реальности. Несмотря на это, именно на основе теорий Янга — Миллс
Теории Янга — Миллса — специальный пример калибровочной теории поля с неабелевой калибровочной группы симметрий. Лагранжиан свободного поля Янга — Миллса таких теорий имеет определённый вид
\ \mathcal{L}_\mathrm{gf} = -\frac{1}{4}\operatorname{Tr}(F^2)=- \frac{1}{4}F^{\mu \nu a} F_{\mu \nu}^a,
где F — 2-форма напряжённости поля Янга — Миллса, остающаяся инвариантной при воздействии на вектор-потенциал A^a_\mu калибровочной группы:
\ F_{\mu \nu}^a = \partial_\mu A_\nu^a-\partial_\nu A_\mu^a+gf^{abc}A_\mu^bA_\nu^c,
где под \partial_\mu понимается ковариантная производная в пространстве-времени, в пространстве Минковского в галилеевых координатах сводящаяся к обычной частной производной.
Генераторы алгебры Ли калибровочной группы T^a удовлетворяют соотношению
\ [T^a,T^b]=if^{abc}T^c,
где f^{abc} называются структурными константами группы.
Ковариантные (иногда называемые удлинёнными) производные полей, взаимодействующих через поля Янга — Миллса данной теории, определены как
\ D_\mu=I\partial_\mu-igT^aA^a_\mu
где I — единичный оператор, а g — это константа взаимодействия. В четырёхмерном пространстве-времени константа взаимодействия g — это безразмерная величина. Для SU(N) групп a,b,c=1\ldots N^2-1.
Вышеприведённое определение F_{\mu \nu}^a может быть получено, исходя из коммутатора
\ [D_\mu, D_\nu] = -igT^aF_{\mu\nu}^a.
Само поле Янга — Миллса оказывается при этом самодействующим, а получающиеся уравнения движения
\partial^\mu F_{\mu\nu}^a+gf^{abc}A^{\mu b}F_{\mu\nu}^c=0.
называются полулинейными. В случае малой константы связи g<1 в данной теории применима теория возмущений.
Отметим, что переход между «верхним» («контравариантным» ) и «нижним» («ковариантным» ) векторными или тензорными компонентами тривиальны для групповых латинских индексов (например, \,f^{abc}=f_{abc}, в групповом пространстве введена евклидова метрика) , но нетривиальны для пространственно-временных греческих индексов, которые жонглируются метрикой пространства-времени, в простейшем случае — обычной метрикой Лоренца \eta_{\mu \nu }={\rm diag}\,(+---).
С введением F_{\mu\nu}=T^aF^a_{\mu\nu}, уравнения движения можно переписать так
\, (D^\mu F_{\mu\nu})^a=0.\!
Так как F — 2-форма, то выполняется тождество Бьянки
\ (D_\mu F_{\nu \kappa})^a+(D_\kappa F_{\mu \nu})^a+(D_\nu F_{\kappa \mu})^a=0.
Источник J_\mu^a входит в уравнения движения как
\partial^\mu F_{\mu\nu}^a+gf^{abc}A^{\mu b}F_{\mu\nu}^c=-J_\nu^a .
Обратите внимание, что токи тоже должны правильно меняться при калибровочных преобразованиях.
Приведем здесь некоторые комментарии по поводу физической размерности константы связи. Отметим, что в D измерениях пространства-времени поле масштабируется как [A]=[L^\frac{2-D}{2}] и, таким образом, взаимодействие должно иметь размерность \, [g^2]=[L^{D-4}]. Это означает, что теории Янга — Миллса не перенормируемы для размерностей пространства-времени больше, чем четыре (см. также Антропный принцип) . Кроме того, отметим, что для D=4 константа связи безразмерна, а поле и квадрат константы взаимодействия имеют одинаковые размерности с полем и константой взаимодействия теории скалярного безмассового поля с самодействием \phi^4. Таким образом, эти теории имеют одинаковую масштабную инвариантность на классическом уровне.

первый способ-сверху, второй снизу, а третий-по сложнее будет: ну-ка встану, погляжу, хорошо ли я лежу)))))